Реєстр дозволів ато: Реєстр дозволів для переміщення осіб в районі проведення ООС :: Служба безпеки України

Содержание

Перелік виданих дозволів на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами

Перелік виданих дозволів на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами — Київська обласна військова адміністрація

Працюємо задля перемоги!

Декларації про провадження господарської діяльності (дозвіл на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами) за четвертий квартал 2022 року

Перелік підприємств, установ, організацій, громадян-суб`єктів підприємницької діяльності, яким в установленому порядку видано дозволи на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами, видані за період з 01.10.2022 по 31.12.2022

Декларації про провадження господарської діяльності (дозвіл на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами) подані за третій квартал 2022 року

Декларації про провадження господарської діяльності (дозвіл на викиди) за перше півріччя 2022 року

Перелікпідприємств, установ, організацій, громадян-суб`єктів підприємницької діяльності, яким в установленому порядку видано дозволи на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами, за період з 01.01.2018 по 30.11.2018

Перелік виданих дозволів на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами з 01.01.2018 по 31.08.2018

Перелік виданих дозволів на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами, за період з 01.01.2018 по 31.07.18

Перелік підприємств, установ, організацій, громадян-суб`єктів підприємницької діяльності, яким в установленомупорядку видано дозволи на викиди забруднюючих речовин в атмосферне повітря стаціонарними джерелами, за період з 01.01.2017 по 31.12.2017

Електронні дозволи для переміщення через лінію розмежування стають безстроковими

З 28 березня 2019 року, електронні дозволи (перепустки в зону АТО/ООС) для переміщення через лінію розмежування стають безстроковими. Про це повідомляється на сайті електронного сервісу СБУ «Реєстр дозволів для переміщення осіб через лінію зіткнення в межах Донецької та Луганської областей».

Заяви, які будуть подані або переподані починаючи з 28.03.2019, вступлять в термін дії «без обмеження терміну дії».

Заяви, які вже подані, переподані і оброблені до 28.03.2019, як і раніше мають термін дії 1 рік.

Після закінчення терміну дії, їх можна буде знову переподати з терміном дії «без обмеження терміну дії».

Нагадуємо для продовження терміну дії раніше наданого дозволу необхідно здійснити наступні кроки:

авторизуватися на ресурсі «Реєстр дозволів для переміщення осіб через лінію зіткнення в межах Донецької та Луганської областей» за допомогою логіна і пароля присвоєного при реєстрації на зазначеному ресурсі;
в розділі «Історія поданих заяв» знайти відповідну заяву і натиснути «Переподати» і, керуючись підказками, знову подати заяву, скорегувавши (при необхідності) особисті дані. Важливо: переподати заяву може тільки особа, яка його зареєструвала, використовуючи логін і пароль присвоєний при реєстрації;
кнопка «Переподати» активується за 2 місяці до закінчення терміну дії дозволу;

Будьте уважні! Персональні дані вводяться виключно українською мовою! Перевіряйте їх достовірність!

Заяви, які ще не пройшли перевірку, можуть бути відредаговані особою, яка їх вводила, натиснувши «Корегувати».

Консультацію щодо оформлення, продовження електронних дозволів (перепусток в зону АТО/ООС) для переміщення через лінію зіткнення в межах Донецької та Луганської областей можна отримати за телефонами: 0992976407, 0992976434, 0686642107, 0686642104.

Электронные разрешения для перемещения через линию разграничения становятся бессрочными.

С 28 марта 2019 года, электронные разрешения (пропуска в зону АТО/ООС) для перемещения через линию разграничения становятся бессрочными. Об этом сообщается на сайте электронного сервиса СБУ «Реестр разрешений для перемещения лиц через линию соприкосновения в границах Донецкой и Луганской областей».

Заявления, которые будут поданы или переподаны начиная с 28.03.2019, вступят в срок действия «без ограничения срока действия».

Заявления, которые уже поданы, переподаны и обработаны до 28.03.2019, по-прежнему имеют срок действия 1 год. После окончания срока действия, их можно будет вновь переподать со сроком действия «без ограничения срока действия».

Напоминаем для продления срока действия ранее предоставленного разрешения необходимо осуществить следующие шаги:

авторизироваться на ресурсе «Реестр разрешений для перемещения лиц через линию соприкосновения в границах Донецкой и Луганской областей» с помощью логина и пароля присвоенного при регистрации на указанном ресурсе.;

в разделе «История поданных заявлений» («Історія поданих заяв») найти соответствующее заявление и нажать «Переподати» и, руководствуясь подсказками, вновь представить заявление, скорректировав (при необходимости) личные данные. Важно: переподать заявление может только лицо, которое его зарегистрировало, используя логин и пароль присвоенный при регистрации;
кнопка «Переподати» активируется за 2 месяца до окончания срока действия разрешения;

Будьте внимательны! Персональные данные вводятся исключительно на украинском языке! Проверяйте их достоверность!

Заявления, которые еще не прошли проверку, могут быть отредактированы лицом, которое их вводило, нажав «Корегувати».

Консультацию по оформлению, продлению электронных разрешений (пропусков в зону АТО/ООС) для перемещения через линию соприкосновения в границах Донецкой и Луганской областей можно получить по телефонам: 0992976407, 0992976434, 0686642107, 0686642104.

О таблицах Atom — приложения Win32

Статья
26.05.2021
8 минут на чтение

Таблица атомов — это определяемая системой таблица, в которой хранятся строки и соответствующие идентификаторы. Приложение помещает строку в таблицу атомов и получает 16-битное целое число, называемое 9.0015 atom , который можно использовать для доступа к строке. Строка, помещенная в таблицу атомов, называется именем атома .

В системе предусмотрено несколько атомарных таблиц. Каждая таблица атомов служит разным целям. Например, приложения динамического обмена данными (DDE) используют глобальную таблицу атомов для обмена строками имени элемента и темы с другими приложениями. Приложение DDE передает не фактические строки, а глобальные атомы своему партнерскому приложению. Партнер использует атомы для получения строк из таблицы атомов.

Приложения могут использовать локальные таблицы атомов для хранения собственных ассоциаций имен элементов.

В системе используются атомарные таблицы, недоступные приложениям напрямую. Однако приложение использует эти атомы при вызове различных функций. Например, зарегистрированные форматы буфера обмена хранятся во внутренней таблице атомов, используемой системой. Приложение добавляет атомы в эту таблицу атомов с помощью функции RegisterClipboardFormat . Кроме того, зарегистрированные классы хранятся во внутренней таблице атомов, используемой системой. Приложение добавляет атомы в эту таблицу атомов, используя RegisterClass или RegisterClassEx функция.

В этом разделе обсуждаются следующие темы.

Глобальная таблица атомов
Таблица пользовательских атомов
Локальные таблицы атомов
типов атомов
- Строковые атомы
- Целочисленные атомы
Счетчик создания и использования атома
Запросы Atom-Table
Форматы строк атома

Глобальная таблица атомов

Глобальная таблица атомов доступна для всех приложений. Когда приложение помещает строку в глобальную таблицу атомов, система создает атом, уникальный для всей системы. Любое приложение, имеющее атом, может получить идентифицируемую им строку, запросив глобальную таблицу атомов.

Приложение, определяющее закрытый формат данных DDE для обмена данными с другими приложениями, должно поместить имя формата в глобальную таблицу атомов. Этот метод предотвращает конфликты с именами форматов, определенных системой или другими приложениями, и делает идентификаторы (атомы) для сообщений или форматов доступными для других приложений.

Таблица атомов пользователей

Помимо глобальной таблицы атомов, таблица атомов пользователей является еще одной системной таблицей атомов, которая также используется всеми процессами. Таблица атомов пользователей используется для небольшого числа внутренних сценариев win32k; например, имена модулей Windows, общеизвестные строки в форматах win32k, OLE и т. д. Хотя приложения не взаимодействуют с пользовательской таблицей атомов напрямую, они вызывают несколько API-интерфейсов, таких как RegisterClass, RegisterWindowMessage и RegisterClipboardFormat, которые добавляют записи в пользовательскую таблицу. таблица атом. Записи добавлены RegisterClass может быть удален с помощью UnregisterClass . Однако записи, добавленные с помощью RegisterWindowMessage и RegisterClipboardFormat , не удаляются до завершения сеанса. Если в таблице пользовательского атома больше нет места, а передаваемая строка еще не находится в таблице, вызов завершится ошибкой.

Размер таблицы Atom

Многие важные API, включая CreateWindow, полагаются на пользовательские атомы. Таким образом, исчерпание пространства в таблице атомов пользователя приведет к серьезным проблемам; например, все приложения могут не запускаться. Вот несколько рекомендаций, которые помогут вашему приложению эффективно использовать атомарные таблицы и сохранить надежность и производительность приложения и системы:

Вам следует ограничить использование вашим приложением таблицы атомов пользователей. Хранение уникальных строк с использованием таких API, как RegisterClass , RegisterWindowMessage или RegisterClipboardFormat занимает место в таблице атомов пользователя, которая глобально используется другими приложениями для регистрации классов окон с использованием строк. Если это вообще возможно, вы должны использовать AddAtom/DeleteAtom для хранения строк в локальной таблице атомов или GlobalAddAtom/GlobalDeleteAtom, если атомы необходимы для кросс-процесса.
Если есть опасения, что приложение вызывает проблемы с таблицей атомов пользователей, вы можете исследовать основную причину, подключив отладчик ядра и взломав процесс при вызовах UserAddAtomEx ( bae1 win32kbase!UserAddAtomEx /p "kc10 ;г" ). Ищите user32! в стеке вызовов, чтобы увидеть, какой API вызывается. Эта методология аналогична обнаружению проблем с глобальной таблицей Atom, описанной в разделе «Идентификация глобальных утечек таблицы Atom». Другой способ получить дамп содержимого таблицы атомов пользователя — вызвать GetClipboardFormatName в диапазоне возможных атомов от 0xC000 до 0xFFFF. Если общее количество атомов неуклонно растет во время работы приложения или не возвращается к базовому уровню при закрытии приложения, существует проблема.

Локальные таблицы атомов

Приложение может использовать локальную таблицу атомов для эффективного управления большим количеством строк, используемых только в приложении. Эти строки и связанные с ними атомы доступны только приложению, создавшему таблицу.

Приложение, которому требуется одна и та же строка в нескольких структурах, может уменьшить использование памяти, используя локальную таблицу атомов. Вместо того, чтобы копировать строку в каждую структуру, приложение может поместить строку в таблицу атомов и включить полученный атом в структуры. Таким образом, строка появляется в памяти только один раз, но может многократно использоваться в приложении.

Приложения также могут использовать локальные таблицы атомов для экономии времени при поиске определенной строки. Для выполнения поиска приложению достаточно поместить строку поиска в таблицу атомов и сравнить полученный атом с атомами в соответствующих структурах. Сравнение атомов обычно выполняется быстрее, чем сравнение строк.

Таблицы Atom реализованы как хэш-таблицы. По умолчанию локальная таблица атомов использует 37 сегментов для своей хеш-таблицы. Однако вы можете изменить количество используемых ведер, позвонив по номеру 9. 0027 Функция InitAtomTable . Однако если приложение вызывает InitAtomTable , оно должно сделать это до вызова любых других функций управления атомами.

Типы атомов

Приложения могут создавать два типа атомов: строковые атомы и целочисленные атомы. Значения целочисленных атомов и строковых атомов не перекрываются, поэтому оба типа атомов могут использоваться в одном и том же блоке кода.

Некоторые функции принимают в качестве параметров либо строки, либо атомы. При передаче атома этим функциям приложение может использовать MAKEINTATOM Макрос для преобразования атома в форму, которую может использовать функция.

В следующих разделах описаны типы атомов.

Строковые атомы
Целочисленные атомы

String Atoms

Когда приложения передают строки с завершающим нулем в функции GlobalAddAtom , AddAtom , GlobalFindAtom и FindAtom , они получают строковых атомов 900-bit1 в возвращаемых 900-битных целых числах6. Струнные атомы обладают следующими свойствами:

Значения строковых атомов находятся в диапазоне от 0xC000 (MAXINTATOM) до 0xFFFF.
Регистр не имеет значения при поиске имени атома в таблице атомов. Кроме того, в операции поиска должна совпадать вся строка; сопоставление подстрок не выполняется.
Строка, связанная со строковым атомом, может иметь размер не более 255 байт. Это ограничение применяется ко всем функциям атома.
Счетчик ссылок связан с каждым именем атома. Счетчик увеличивается каждый раз, когда имя атома добавляется в таблицу, и уменьшается каждый раз, когда имя атома удаляется из нее. Это предотвращает уничтожение имен атомов друг друга разными пользователями одного и того же строкового атома. Когда счетчик ссылок для имени атома равен нулю, система удаляет атом и имя атома из таблицы.

Целочисленные атомы

Целочисленные атомы отличаются от строковых атомов следующим образом:

Значения целочисленных атомов находятся в диапазоне от 0x0001 до 0xBFFF ( MAXINTATOM – 1).
Строковое представление целочисленного атома: # dddd , где значения, представленные dddd , являются десятичными цифрами. Ведущие нули игнорируются.
С целочисленным атомом нет счетчика ссылок или служебной памяти.

Счетчик создания и использования атома

Приложение создает локальный атом, вызывая функцию AddAtom ; он создает глобальный атом, вызывая функцию GlobalAddAtom . Обе функции требуют указатель на строку. Система ищет строку в соответствующей таблице атомов и возвращает соответствующий атом приложению. В случае строкового атома, если строка уже находится в таблице атомов, система увеличивает счетчик ссылок для строки во время этого процесса.

Повторные вызовы для добавления одного и того же имени атома возвращают один и тот же атом. Если имя атома не существует в таблице при вызове AddAtom , имя атома добавляется в таблицу и возвращается новый атом. Если это строковый атом, его счетчик ссылок также устанавливается равным единице.

Приложение должно вызывать функцию DeleteAtom , когда ему больше не нужно использовать локальный атом; он должен вызывать функцию GlobalDeleteAtom , когда ему больше не нужен глобальный атом. В случае строкового атома любая из этих функций уменьшает счетчик ссылок соответствующего атома на единицу. Когда счетчик ссылок достигает нуля, система удаляет имя атома из таблицы.

Имя атома строкового атома остается в глобальной таблице атомов до тех пор, пока его счетчик ссылок больше нуля, даже после завершения работы приложения, поместившего его в таблицу. Локальная таблица атомов уничтожается, когда связанное с ней приложение завершает работу, независимо от количества ссылок на атомы в таблице.

Запросы Atom-Table

Приложение может определить, находится ли конкретная строка уже в таблице атомов, используя FindAtom или Функция GlobalFindAtom . Эти функции ищут в таблице атомов указанную строку и, если строка есть, возвращают соответствующий атом.

Приложение может использовать функцию GetAtomName или GlobalGetAtomName для извлечения строки имени атома из таблицы атомов при условии, что у приложения есть атом, соответствующий искомой строке. Обе функции копируют строку имени указанного атома в буфер и возвращают длину скопированной строки. GetAtomName извлекает строку имени атома из локальной таблицы атомов, а GlobalGetAtomName извлекает строку имени атома из глобальной таблицы атомов.

Форматы строк Atom

Функции AddAtom , GlobalAddAtom , FindAtom и GlobalFindAtom принимают указатель на строку с завершающим нулем. Приложение может указать этот указатель одним из следующих способов.

Формат строки 902:30	Описание
# дддд	Целое число, указанное в виде десятичной строки. Используется для создания или поиска целочисленного атома.
строка имя атома	Строковое имя атома. Используется для добавления строкового имени атома в таблицу атомов и получения атома взамен.

Квантовый регистр нейтрального атома – arXiv Vanity

Д. Шрадер

И. Доценко

М. Худавердян

Ю. Мирошниченко

А. Раушенбойтель

Д. Мешеде
Institut für Angewandte Physik, Боннский университет,
Wegelerstr. 8, D-53115 Бонн, Германия

19 февраля 2023 г. 19 февраля 2023 г.

Abstract

Мы демонстрируем реализацию квантового регистра с помощью
цепочка одиночных нейтральных атомов, захваченных оптическим
дипольная ловушка. Атомы избирательно и когерентно манипулируются
в градиенте магнитного поля с помощью микроволнового излучения. Наш
схема адресации работает с высоким пространственным разрешением и
вращения кубитов на отдельных атомах выполняются с 99%
контраст. В заключительной операции считывания мы анализируем каждый отдельный
атомарное состояние. Наконец, мы измерили время когерентности и
определил преобладающий механизм дефазировки для нашего регистра.

упак:

03.67.-а, 32.80.Пж, 39.25.+к, 42.50.Вк

Информация, закодированная в квантовых состояниях физических систем
(кубиты) можно обрабатывать по законам квантовой
механика. Было показано, что квантовые представления о состоянии
суперпозиция и запутанность могут привести к резкому ускорению
решение определенных классов вычислительных
проблемы Шор94 ; Гровер97 . За последнее десятилетие различные
были предложены схемы квантовых вычислений. В последовательном
сеть квантовых логических элементов обрабатывает квантовую информацию
с использованием дискретных одно- и двухкубитных операций Lloyd95 .
Другой подход — это однонаправленный квантовый компьютер, который обрабатывает
информацию, выполняя вращения одного кубита и измерения на
запутанное кластерное состояние Raussendorf01 . Все из этого
схемы полагаются на наличие квантового регистра, т.е. е. а
хорошо известное количество кубитов, к которым можно обращаться по отдельности, и
последовательно манипулируют. Существует несколько физических систем, например
как захваченные ионы Негерл99 ; Шмидт-Калер03b ; Лейбфрид03 ,
ядерные спины в молекулах Vandersypen01 , или магнитный поток
кубиты Yamamoto03 , которые могут служить квантовыми регистрами.

Нейтральные атомы обладают благоприятными свойствами для хранения и
обработка квантовой информации. Их сверхтонкие основные состояния
легко готовится в чистых квантовых состояниях, включая состояние
суперпозиции и могут быть хорошо изолированы от окружающей среды. В
Кроме того, с использованием методов лазерного охлаждения, счетное количество
нейтральные атомы можно охладить, захватить и
перевезено Кур01 ; Шлоссер01 . Свойства когерентности
Было обнаружено, что атомы, захваченные лазером, подходят для хранения
квантовая информация Davidson95 ; Кур03 . Более того, контролируемый
холодные столкновения Mandel03 или замена
микроволновая печь Osnaghi01 или оптическая Pellizzari95; Ю02
фотоны в резонаторе предлагают интересные схемы передачи
когерентное взаимодействие атом-атом, необходимое для реализации
квантовые логические операции.

Рисунок 1: Схема экспериментальной установки. Два сосредоточенных
встречные лазерные лучи Nd: YAG образуют дипольную ловушку. Мы
освещать захваченные атомы оптической патокой и расщеплять
флуоресцентный свет с светоделителем (BS) для визуализации на
лавинный фотодиод (APD) и ПЗС-камера с усилением (ICCD).
Используя информацию о положении атомов, компьютер
вычисляет соответствующие атомные резонансные частоты, которые
затем передаются в микроволновый источник.

В нашем эксперименте мы используем строку точно известного числа
нейтральные атомы цезия. Атомы находятся в потенциальной ловушке
колодцы пространственно-модулированного, индуцированного светом потенциала, создаваемого
дипольная ловушка стоячей волны с дальней расстройкой Kuhr01 ; Шрадер01 .
Они могут быть оптически разрешены с помощью системы визуализации, использующей
ПЗС-камера с усилением (ICCD) Alt02a ; Мирошниченко03 . Наш
экспериментальная установка схематически изображена на рис. 1. Две
сфокусированные встречные лазерные лучи Nd:YAG на длине волны
λ=1064 нм генерируют потенциал захвата глубиной
до 2,1 мК. Эта дипольная ловушка загружается из высокоградиентного
магнитооптическая ловушка (МОЛ). Определяем точное количество атомов
от дискретных уровней флуоресценции
ТО Хаубрих96 . Эффективность перехода между ловушками
близок к 100 %. Время хранения 25 с в дипольной ловушке
ограничивается столкновениями с фоновым газом. Для того, чтобы
изображения атомов, мы освещаем их расстроенным красным светом.
трехмерная оптическая патока, обеспечивающая доплеровское охлаждение.
Флуоресцентный свет наблюдают с помощью ICCD с
пространственное разрешение 2,7 мкм. Более подробную информацию о настройке можно
можно найти в предыдущих
публикации Kuhr01 ; Кур03 ; Шрадер01 ; Мирошниченко03 ; Alt02b .

Рисунок 2: 5-атомный квантовый регистр. (а) Изображение пяти нейтральных атомов
захвачены отдельными потенциальными ямами диполя стоячей волны
ловушка. Время экспозиции составляет 500 мс. Один зарегистрированный фотон индуцирует
в среднем 350 отсчетов на ПЗС-чипе. (б) Лазер с оптической накачкой
инициализирует регистр в состоянии |00000⟩. (с) Два
микроволновые импульсы на резонансных частотах атомов 2 и 4
выполнить переворот спина на этих атомах, чтобы переключиться в состояние
|01010⟩. Цвета обозначают атомные состояния, синий
соответствует состоянию |0⟩ и желтому состоянию
|1⟩. (d) Мы определяем атомы по состояниям, применяя
выталкивающий лазер, удаляющий атомы в состоянии |0⟩ из
ловушка. (e) Окончательный снимок с камеры подтверждает наличие атомов 2
4. Обратите внимание, что пространственный период схематического потенциала
скважины (b)–(d) растянуты для наглядности.

На рис. 2 (а) показано изображение цепочки из пяти захваченных атомов.
После их переноса из МОЛ мы позволяем атомам свободно расширяться.
по дипольной ловушке, отключив одну из дипольных ловушек
лазерные лучи в течение 1 мс. После этого расширения атомы
распределяется в интервале примерно 100 мкм в положении стоя
волновая ловушка.

Для спектроскопического разрешения отдельных атомов в таких
на струну накладываем неоднородное магнитное поле, которое вводит
частота сверхтонкого перехода, зависящая от положения, через зеемановскую
эффект. Для простоты эксперимента это поле создается с помощью
катушек, которые также создают магнитное квадрупольное поле для
ТО. Для достижения максимальной чувствительности положения мы работаем с
растянутые сверхтонкие основные состояния 6S1/2,
|F=4,mF=4⟩ и |F=3,mF=3⟩, с квантованием
ось ориентирована вдоль оси дипольной ловушки. Эти два уровня служат
как состояние кубита в нашем квантовом регистре и будет обозначаться
|0⟩ и |1⟩ соответственно. Наши прикладные магнитные
поле имеет вид

→B(→r)=(Bx,By,Bz)=(B0,0,0)−B′⋅(x,y,−2z) .

(1)

Однородное поле смещения B0=4G сдвигает частоту перехода |0⟩↔|1⟩ на
ν0=-9,8 МГц по отношению к невозмущенному значению на частоте 9,2 ГГц.
Градиентное поле B′≈15 Гс/см вдоль дипольной ловушки
дает зависящий от положения частотный сдвиг
ν′=-3,69±0,04 кГц/мкм, определенное в исходном
калибровочное измерение.

Определим положение атомов вдоль оси ловушки по формуле
анализ ICCD-изображения цепочки атомов с помощью процедуры подгонки.
С этих позиций соответствующий атомный резонанс
частоты рассчитываются и отправляются в микроволновый генератор.
Вся эта процедура занимает около 1 с. Затем мы инициализируем
зарегистрироваться в состоянии |00000⟩≡|0⟩1|0⟩2|0⟩3|0⟩4|0⟩5, где нижний индекс обозначает
номер атома. Для этого включаем магнитное поле
и оптически накачать все атомы в состояние |0⟩ с
σ+-поляризованный лазер на F=4↔F′=4
переход и лазер с перекачкой на F=3↔F′=4
переход линии D2, см. рис. 2 (б).

Теперь мы выполняем операции с одним кубитом над инициализированным
регистр. В этой демонстрации мы переключаем состояние регистра с
|00000⟩ до |01010⟩. Для этого выполняем
спиновые перевороты на атомах 2 и 4 путем последовательного применения двух
π-импульсы на соответствующих частотах, см. рис. 2 (c). К
измеряем состояние каждого кубита отключаем магнитное поле
и удалить все атомы в состоянии |0⟩ из ловушки с помощью
фазово-селективный «выталкивающий» лазер Kuhr03 , см. рис. 2 (d).
Эта схема обнаружения имеет эффективность лучше, чем 99 %,
я. е. менее 1 % всех атомов в состоянии |1⟩
(|0⟩) ошибочно обнаруживаются в состоянии |0⟩
(|1⟩). Наличие или отсутствие каждого атома в
следовательно, снятое впоследствии изображение показывает свое состояние, |1⟩
или |0⟩ соответственно. Как и ожидалось, атомы 2 и 4
присутствует на рис. 2 (e), а атомы 1, 3 и 5 удалены
из ловушки.

Чтобы охарактеризовать эффективность нашей схемы, мы
определить его разрешение, т.е. е. минимальное расстояние между
соседние атомы, необходимые для избирательной адресации. Для этого
мы ловим в дипольную ловушку только по одному атому за раз и
инициализируйте его в состоянии |0⟩. Затем мы применяем π-импульс к
атом с гауссовой амплитудой микроволнового излучения A(t)=A0exp(-t2/2σ2τ). Частота этой микроволновки
импульс отстроен от частоты атомного резонанса на
положение атома. Мы фиксируем перемещение населения из
от |0⟩ до |1⟩ в зависимости от этой расстройки δ
что соответствует смещению положения Δx=δ/ν′. Для этого мы подвергаем атом
выталкивающий лазер, селективный по состояниям, и выявить его наличие или отсутствие
путем обнаружения флуоресценции после повторного переноса его в МОЛ.

Рисунок 3: Измерение разрешения адресации. Точки данных
показать эффективность переноса заселенности одного экспонированного атома
к микроволновому π-импульсу, резонансному с положением Δx
от расчетного положения атома. Каждая точка состоит из
примерно 40 одноатомных событий. Резонансная адресация выявляет
эффективность переворота спина близка к 100 %. Для более длинных импульсов
(2στ=17,7 мкс (а), 35,4 мкс (б) и 70,7 мкс
(c)) спектры становятся более узкими, с разрешающей способностью адресации
до ~2,5 мкм (в). Центр спектра слегка
смещен на xi из-за медленных дрейфов атомного резонанса
частота, которая произошла в течение 10-часового времени сбора данных.
Здесь xa=-1,0 мкм, xb=-2,1 мкм и xc=-3,4 мкм.
измеренные данные хорошо согласуются с численным моделированием
(сплошные линии). Для параметров в (c) мы показываем относительную
фазовый сдвиг между состояниями |0⟩ и |1⟩, полученный
из того же моделирования (пунктирная линия).

Результат этого измерения показан на рис. 3 (a)–(c) для
разная длительность микроволнового импульса. Из-за сужения
Фурье-спектр соответствующих π-импульсов, пространственная
интервал значительного перемещения населения уменьшается с
увеличение длительности импульса. Импульс длины
2στ=70,7 мкс, см. рис. 3 (в), меняет состояние
атом в одном положении, а атом захвачен на участке 2,5 мкм
находится в исходном состоянии с вероятностью
100+0-2,7%. Основное ограничение для
разрешение адресации — это медленные дрейфы интенсивности и
поляризация лазерных лучей дипольной ловушки, которые изменяют
частоту атомного резонанса до 1 кГц/ч.

Максимальная передача заполнения для резонансной адресации составляет
98,7+1,1-3,0% при длительности импульса до 35 мкс.
Эта эффективность включает в себя все несовершенства эксперимента: потери
при переносе атома между двумя ловушками и при
освещение атома в дипольной ловушке, неидеальное состояние
инициализация оптической накачкой и ошибочное обнаружение
атомарное состояние. На рис. 3 также видно, что измеренные спектры находятся в
очень хорошее согласие с теоретическим предсказанием
численное блоховское моделирование без подгонки параметров.
то же моделирование также позволяет нам вычислить когерентный сдвиг
Δφ относительной фазы между состояниями |0⟩
и |1⟩, индуцированных в соседних атомах за счет нерезонансных
взаимодействие с расстроенным микроволновым импульсом. Для экспериментального
параметры рис. 3 (c) и разделение атомов
е. г. 2,5 мкм, этот расчет дает фазовый сдвиг Δφ=0,2⋅π. Это может быть учтено в дальнейших воротах
операции.

Рисунок 4: Согласованные манипуляции с кубитами. (а) Демонстрация кубита
вращения индивидуально адресованных одиночных атомов. Каждая точка показывает
средний перенос населения примерно 40 отдельных атомов
события. Колебания Раби имеют контраст
99,1+0,9-3,7%. (б) Контраст сигнала спинового эха
индивидуально адресованные атомы в зависимости от времени спинового эха.
Снижение контраста спинового эха до 35% через 600 мкс
обусловлено радиальными колебаниями атомов в неоднородной
магнитное поле. Подгонка из теоретической модели (сплошная линия)
в хорошем согласии с измеренными данными.

Демонстрируются произвольные вращения кубитов нашего квантового регистра
на рис. 4 (а). Здесь мы захватываем, отображаем и инициализируем один атомный кубит.
как указано выше. После подачи прямоугольного микроволнового импульса
длительность tpulse на соответствующей резонансной частоте
атома измеряем вероятность перехода в состояние
|1⟩. Каждая точка на рис. 4 (а) соответствует передаче
вероятность, полученная примерно из 40 событий с одним атомом.
сигнал показывает колебания Раби населения между состояниями
|0⟩ и |1⟩. Эта эволюция состояния читается
|ψ(tpulse)⟩=cos(ΩRtpulse/2)|0⟩−isin(ΩRtpulse/2)|1⟩, где
ΩR=2π⋅32 кГц — частота Раби. Длительность импульса
τ=π/2ΩR=8 мкс, следовательно, соответствует единице
кубит-ворота Адамара в квантовой обработке информации. Линия в
Рис. 4 (а) представляет собой синусоидальную аппроксимацию, которая дает контраст
99,1+0,9-3,7%. Настоящим мы демонстрируем надежную одиночную
вращения кубита в нашем квантовом регистре.

Для исследования свойств когерентности квантового
зарегистрировать, что мы выполнили измерение спинового эха Kuhr03
на одиночные атомы, обращенные в градиенте магнитного поля.
контраст спинового эха показан на рис. 4 (b) в зависимости от
время спинового эха. Мы измеряем уменьшение контраста до
приблизительно 35 % в течение 600 мкс. Обратите внимание, что эта дефазировка
время на два порядка больше, чем измеренное однокубитное
время переключения. Возможный двухкубитный вентиль, выполняемый
обмен одиночными фотонами в оптическом резонаторе высокой точности имеет
ожидаемое время работы 200 нс и будет более трех
на порядки быстрее, чем время дефазировки нашего квантового
зарегистрироваться Ю02 .

Сплошная линия на рис. 4 (b) представляет собой теоретическую подгонку, которая моделирует
эффект тепловых колебаний захваченных атомов внутри
приложено неоднородное магнитное поле. В соответствии с
уравнения (1) мы видим, что модуль
магнитное поле в радиальном направлении изменяется как

|→B(x=0,y,z)|≈B0+12B0B′2(4z2+y2) .

(2)

Зеемановский сдвиг |1⟩↔|0⟩
поэтому переход зависит от радиального положения атомов.
Следовательно, радиальные колебания приведут к изменяющемуся во времени
частоту атомного резонанса и вызвать расфазировку между состояниями
|0⟩ и |1⟩. Из-за колебательного поведения
это дефазирование, приводящее к снижению контраста спинового эха
периодически меняется. Полная перефазировка теоретически возможна
для времени спинового эха, вдвое превышающего период радиальных колебаний.
Однако максимальный интервал времени, в течение которого квантовые операции могут
непрерывно выполняться определяется начальным затуханием
контраст спинового эха.

Мы находим очень хорошее согласие между нашей моделью и экспериментальной
данные для типичных экспериментальных параметров (см. рис. 4 (б)): а
температура атомного ансамбля 80 мкК, радиальная
частота колебаний 1,6 кГц, а ось дипольной ловушки работает
15 мкм выше или ниже плоскости симметрии B-поля из-за
дефекты выравнивания. Этот результат свидетельствует о том, что начальный
снижение нашего контраста спинового эха преимущественно вызвано
тепловые радиальные колебания атомов в нашей ловушке. Возможный
способы увеличить время когерентности нашего квантового регистра
поэтому включают увеличение магнитного поля смещения B0
(см. уравнение (2)), более выгодный магнитный
геометрия поля, уменьшение радиальных колебаний за счет дальнейшего
охлаждение атомов и перенос атомов в
состояния без декогеренции между операциями адресации.

Суммируя наши результаты, мы продемонстрировали, что строка
атомы цезия, попавшие в нашу дипольную ловушку стоячей волны, могут быть использованы
как квантовый регистр. Мы инициализировали, выборочно обратились,
когерентно манипулировали и выборочно обнаруживали
сверхтонкие состояния отдельных атомов в струне. Наша схема
работает с атомами, разделенными расстояниями до 2,5 мкм.
Таким образом, если бы кубиты были равномерно распределены, заполняя каждый
пятый сайт захвата, он масштабируется до нескольких сотен кубитов,
ограничивается аксиальным расширением потенциала захвата.

В настоящее время мы устанавливаем вторую, перпендикулярную ленту конвейера, которая
должно позволить нам поместить каждый отдельный атом кванта
зарегистрируйтесь в желаемой потенциальной яме. Это позволило бы нам
равномерно распределить атомы в области захвата. Более того,
он должен позволять вызывать контролируемое взаимодействие произвольных
пары удаленных атомных кубитов, поместив их рядом друг с другом.
Наша схема совместима с требованиями резонаторного квантования.
эксперименты по электродинамике или управляемому холодному столкновению, что делает
наш квантовый регистр универсальный инструмент для реализации
квантовые логические операции.

Мы благодарим В. Альта и С. Кура за ценные обсуждения и технические
помощь. Эта работа была поддержана Deutsche
Forschungsgemeinschaft и Европейская комиссия.

(1)
П. Шор, SIAM J. Comp. 26, 1484 (1997).
(2)
Л. К. Гровер, Phys. Преподобный Летт. 79, 325 (1997).
(3)
С. Ллойд, Phys. Преподобный Летт. 75, 346 (1995).
(4)
Р. Рауссендорф и Х. Дж. Бригель, Phys. Преподобный Летт. 86, 5188
(2001).
(5)
H. C. Nägerl et al., Phys. Ред. А 60, 145 (1999).
(6)
Ф. Шмидт-Калер и др., Nature 422, 408 (2003).
(7)
Д. Лейбфрид и др., Nature 422, 412 (2003).
(8)
Л. М. К. Вандерсипен и др., Nature 414, 883 (2001).
(9)
Т. Ямамото и др., Nature 425, 941 (2003).
(10)
С. Кур и др., Science 293, 278 (2001). [опубликовано
В сети; 10.1126/научн.1062725].
(11)
Н. Шлоссер, Г. Реймонд, И. Проценко, П. Гранжье, Природа
411, 1024 (2001).
(12)
Н. Дэвидсон и др., Phys. Преподобный Летт. 74, 1311
(1995).
(13)
С. Кур и др., Phys. Преподобный Летт. 91, 213002 (2003).
(14)
О. Мандель и др., Nature 425, 937 (2003).
(15)
С. Оснаги и др., Phys. Преподобный Летт. 87, 037902
(2001).
(16)
T. Pellizzari, S. A. Gardiner, J. I. Cirac, and P. Zoller, Phys.